

高岡智則
年齢:33歳 性別:男性 職業:Webディレクター(兼ライティング・SNS運用担当) 居住地:東京都杉並区・永福町の1LDKマンション 出身地:神奈川県川崎市 身長:176cm 体系:細身〜普通(最近ちょっとお腹が気になる) 血液型:A型 誕生日:1992年11月20日 最終学歴:明治大学・情報コミュニケーション学部卒 通勤:京王井の頭線で渋谷まで(通勤20分) 家族構成:一人暮らし、実家には両親と2歳下の妹 恋愛事情:独身。彼女は2年いない(本人は「忙しいだけ」と言い張る)
ボーアの原子模型とは?
ボーアの原子模型は、1920年代にデンマークの物理学者ニールス・ボーアが提案した原子のモデルです。核の周りを電子が回るというイメージに基づき、原子の内部構造を説明しました。現象の説明には新しい考え方が必要だと感じていた当時の科学者たちにとって、ボーアのモデルはとても画期的な手掛かりとなりました。
背景と課題
それまでの原子モデルでは、スペクトル線の規則性を十分に説明できませんでした。とくに水素のスペクトルに現れる特定の線は、連続的なエネルギーの連なりではなく、離散的な値に対応していました。その謎を解くカギとして登場したのがボーアの提案です。
モデルの基本アイデア
電子は核の周りを回る定常的な軌道に限定され、各軌道には特定のエネルギーが割り当てられます。軌道にあるときは光を放出せず、軌道を遷移するときにのみ光を放出または吸収します。
エネルギー準位と遷移
水素原子を例にすると、エネルギーは E_n = -13.6 eV / n^2 の形で近似されます。ここで n は正の整数で、n が大きくなるほどエネルギーは近く0に近づきます。基底状態は n=1、第一励起は n=2、第二励起は n=3 などと呼ばれます。
実験との関係
このモデルは水素のスペクトル線をうまく説明しました。観測された光の波長は軌道の遷移と対応しており、原子内部の構造を直感的に理解する助けとなりました。
表で見る基本
| 量子数 n | エネルギー E_n | 意味 |
|---|---|---|
| n=1 | -13.6 eV | 基底状態 |
| n=2 | -3.4 eV | 第一励起状態 |
| n=3 | -1.51 eV | 第二励起状態 |
限界と歴史的影響
ボーアの原子模型は現代量子力学の礎の一つとして位置づけられ、後の研究へ重要な道を開きました。全ての電子を完全に正確に追うことはできないことや、多電子原子ではより複雑になる点などが分かりました。
まとめ
ボーアの原子模型は、原子の内部で起こるエネルギーの変化をわかりやすく説明する教育的なモデルです。現代の量子力学は確率的な性質を重視しますが、ボーアの考え方は「軌道とエネルギー」という視点を私たちに教えてくれます。
ボーアの原子模型の同意語
- ボーア原子模型
- ボーアが提唱した、原子内の電子が定常軌道を回り、エネルギーが量子化された軌道で原子を説明する、歴史的な初期原子モデルです。水素など単純原子のスペクトルを説明するために導入されました。
- ボーア原子モデル
- ボーア原子模型と同じ概念を指す、表記の違いによる synonyms。ボーアが提案した原子の構造モデルを指します。
- ボーアの原子模型
- ボーアが提案した原子の構造を示す模型のこと。定常軌道と量子化されたエネルギー準位を用いて説明します。
- ボーアの原子モデル
- ボーアが提案した原子の構造を説明するモデル。エネルギー準位の量子化を前提とします。
- ボーア原子構造模型
- ボーアの原子の構造を説明するための模型。定常軌道とエネルギー準位の概念を含みます。
- ボーア原子構造モデル
- ボーアの原子構造を説明するモデル。主に水素原子のスペクトルを説明するために導入されました。
- ボーアの原子構造模型
- ボーアの原子の内部構造を示す模型。定常軌道と量子化を用いた説明です。
- ボーアの原子構造モデル
- ボーアが提案した原子の内部構造を表すモデル。量子化された軌道でエネルギー準位を説明します。
- ボーア式原子模型
- ボーアの式(主に角動量の量子化条件)に基づく原子モデル。水素原子のエネルギー準位を説明します。
- ボーア式原子モデル
- ボーアの式に基づく原子モデル。エネルギー準位が離散的になる点を特徴とします。
- ボーアの原子説
- ボーアが提案した原子の理論の総称。原子の構造とスペクトル線の説明を含む古典的量子論の一部として位置づけられます。
ボーアの原子模型の対義語・反対語
- 量子力学的原子模型
- Bohrの原子模型に対して、電子を固定した軌道として扱うのではなく、波動関数として表現し、電子の位置は確率分布でしか知られない現代的な原子モデル。
- 電子雲モデル
- 電子が位置を確定できず、原子を電子雲(確率分布)として表現するモデル。ボーア模型の軌道仮定を否定する考え方。
- ルートフォードの惑星モデル
- 原子核の周りを電子が惑星のように軌道を回る古典的なモデル。実験と量子理論により否定された、Bohrモデル以前の対比。
- 古典的原子模型
- ニュートン力学や古典電磁気学だけで原子を説明しようとする初期の試み。量子性を欠く点がBohrモデルと対照的。
- 固定軌道仮定の原子模型
- 電子の位置を厳密に固定した軌道として仮定するモデル(Bohrの軌道仮説に対する対極の考え方)。
ボーアの原子模型の共起語
- 水素原子
- Bohrモデルの対象となる最もシンプルな原子。核の周りを電子が定常的に回ると仮定する系統の基礎題材
- エネルギー準位
- 電子がとり得る離散的なエネルギー値。n の大小で決まり、エネルギーは負の値から徐々に上昇する
- 主量子数 n
- Bohrモデルで使われる整数の量子数。n が大きくなるほどエネルギーが高く、軌道半径も大きくなる
- ボーア半径
- n=1 のときの電子の軌道半径。約0.529 Å(0.0529 nm)
- 軌道
- 電子が回るとされる円形の経路(Bohrモデルでは円軌道を前提)
- 角動量量子化 / 角動量
- 電子の軌道角動量 L が nħ に量子化されるという仮定
- エネルギー式
- E_n = -13.6 eV / n^2。水素原子のエネルギー準位を表す式
- エネルギー差
- 異なる n 同士のエネルギー差 ΔE は放出・吸収する光子のエネルギーに対応
- 光子
- 遷移時に関与する光の粒子。エネルギーは hν で表される
- プランク定数
- 量子のエネルギーと周波数の関係に用いられる定数 h
- エネルギー差と光放出/吸収
- ΔE = hν。遷移により光が放出(発光)または吸収される
- ラインスペクトル
- 原子が放つ光のスペクトル線。Bohr模型が線スペクトルを説明する
- 水素スペクトル
- 水素原子のスペクトル系列。可視・紫外・赤外線域の線を含む
- ボーアの仮説
- 定常軌道の存在と、遷移時のエネルギー量子の放出/吸収を前提とする
- シュレディンガー方程式
- 現代量子力学の基本方程式。Bohr模型はこの枠組みの前身として位置づけられる
- 定常状態
- 電子のエネルギーが時間に依存しない安定状態。軌道は定常状態として扱われる
- 量子化
- 物理量が連続ではなく、特定の離散値を取る性質
- クーロン力
- 原子核の正電荷と電子の間に働く静電引力。Bohrが用いた力学的中心
- 基底状態
- n=1 の最も安定なエネルギー準位
- 水素原子スペクトル
- 水素原子のスペクトル線の総称。Bohr模型で説明される典型例
- ライマン系列
- n1=1 の遷移によって生じる水素の紫外線スペクトル線の系列
- バルマー系列
- n1=2 の遷移によって生じる可視スペクトル線の系列
- ペヘ系列
- n1=3 の遷移によって生じる赤外スペクトル線の系列
- リュードベリ定数
- 水素スペクトルの波長を決定する重要な定数。Bohr式と関連
- 現代量子力学への橋渡し
- Bohr模型は後のシュレディンガー方程式等の基礎となる
ボーアの原子模型の関連用語
- ボーアの原子模型
- 原子の電子が原子核の周りを円軌道で回ることでエネルギー準位を説明する、初期の量子モデル。主に水素原子で成功した。
- ボーア半径
- 電子が基底状態の円軌道を回るときの半径。a0 = 0.529 Å。
- エネルギー準位
- エネルギーが n のみによって決まる離散的な準位。E_n = -13.6 eV × Z^2 / n^2(n=1,2,...)
- 主量子数 n
- 電子の軌道を決める整数値。n が大きいほどエネルギーは高く、半径も大きくなる。
- クーロンポテンシャル
- 原子核と電子の静電引力によるポテンシャル。Bohr模型の中心的な力学要素。
- 角運動量の量子化
- 軌道の角運動量 L は L = nħ(n は主量子数)で離散化される。
- 水素原子
- Bohrモデルの主な対象。核の電荷が1の単電子原子。
- 遷移とスペクトル線
- エネルギー準位間の遷移で光を放出・吸収し、特定波長のスペクトル線が現れる。
- リュードベルト定数
- 水素スペクトルの具体的な波長を決定する定数。Bohr式と結びつく。
- スペクトル系列
- 遷移先の主量子数により分類される系列。Lyman(UV)、Balmer(可視)、Paschen(赤外)など。
- エネルギー式(E_n)
- E_n の公式。E_n = -13.6 eV × Z^2 / n^2。遷移エネルギーは ΔE で光子エネルギーに。
- 波長 λ の関係
- 遷移エネルギー ΔE = hν = hc/λ により波長が決まる。
- 発展の歴史的役割
- 量子仮説の適用を初めて原子スペクトルに定量的に結びつけた画期的モデル。
- 現代量子力学との限界
- 多電子原子には適用不能で、相対論的効果・スピン・軌道-スピン結合を説明できない。
- 現代への橋渡し
- シュレディンガー方程式と電子の波動性を取り入れた現代的原子モデルへの道を開いた。
- 選択則とBohrモデルの位置づけ
- ボーアモデル自体は主に n の遷移で説明するが、現代の選択則はより一般の量子力学で導かれる。



















